das zweite ergibt nach Ausführung der Differentiation nach
einiger Umformung

1 mt nr @ gs t - --F Fmn g ------. 2 @ xs

Nimmt man alle drei berechneten Glieder zusammen, so erhält
man die Relation

@-Tsn- 1- tm @-gmn- n xs = @ xn - 2 g @ xs Tt ,

(66)

n na 1- n ab Ts = - Fsa F + 4 ds Fab F .

(66a)

Die Gleichung (66) ist für verschwindendes x wegen (30)
mit (57) bzw. (57a) gleichwertig. Es sind also die T die
Energiekomponenten des elektromagnetischen Feldes. Mit
Hilfe von (61) und (64) zeigt man leicht, daß diese Energie-
komponenten des elektromagnetischen Feldes im Falle der
speziellen Relativitätstheorie die wohlbekannten Maxwell-
Pointingschen Ausdrücke ergeben.

Wir haben nun die allgemeinsten Gesetze abgeleitet,
welchen das Gravitationsfeld und die Materie genügen, indem
wir uns konsequent eines Koordinatensystems bedienten, für
welches V~ ---g- = 1 wird. Wir erzielten dadurch eine erhebliche
Vereinfachung der Formeln und Rechnungen, ohne daß wir
auf die Forderung der allgemeinen Kovarianz verzichtet hätten:
denn wir fanden unsere Gleichungen durch Spezialisierung
des Koordinatensystems aus allgemein kovarianten Gleichungen.

Immerhin ist die Frage nicht ohne formales Interesse,
ob bei entsprechend verallgemeinerter Definition der Energie-
komponenten des Gravitationsfeldes und der Materie auch
ohne Spezialisierung des Koordinatensystems Erhaltungssätze
von der Gestalt der Gleichung (56) sowie Feldgleichungen der
Gravitation von der Art der Gleichungen (52) bzw. (52a)
gelten, derart, daß links eine Divergenz (im gewöhnlichen
Sinne), rechts die Summe der Energiekomponenten der Materie
und der Gravitation steht. Ich habe gefunden, daß beides
in der Tat der Fall ist. Doch glaube ich, daß sich eine Mit-
teilung meiner ziemlich umfangreichen Betrachtungen über
diesen Gegenstand nicht lohnen würde, da doch etwas sach-
lich Neues dabei nicht herauskommt.